Неизвестная энергия. Природа, действие и продукты

В случае фотонов, происходит разовое производство и фиксация опорных электропотенциалов на открытых и бесконечно длинных волноводах в космическом пространстве.

Замкнутые микровихроны строят структуры фазовых объёмов стабильных атомов и атомных ядер химических элементов, электронов и других коротко и долгоживущих и свободных элементарных частиц. Одним словом микровихроны – это первочастицы всего материального мира Вселенной. При ИК-частотах, когда в фазовом объёме вихрона появляется большое количество нейтральных атомов или ионов, их энергия способна изменять локально температуру этого объёма или преобразовывать последние (трансмутация или LENR) при условии достаточной плотности потенциалов на единицу длины волновода.

Противоположные по знаку магнитные монополи никогда не соединяются вместе, они всегда разделены в пространстве четвертью длины волны. Их всегда в движении разделяет разорванная спираль электропотенциалов и движущийся электрический монополь независимо от величины магнитных монополей (фото 8).

Если смотреть снаружи фазового объёма фотона на него, то он совершает поступательно-вращательное движение по спирали с переменным радиусом. Итоговым результатом этого процесса будет размещение положительных или отрицательных электрических потенциалов на шнуре волноводов, расположенных на поверхности чередующихся вытянутых или сплющенных сфер на треке движения фотона, как это показано на фото 4.

На фото 8 представлена схема динамики создания свободным вихроном спирали электропотенциалов волновода и переменных вихревых магнитных полей фотона в фазовом объёме (голубая сфера) на полволны.

Фото 8. Изменения магнитного поля в фазовом объёме полволны

В фазовом объёме на полволны при самодвижении магнитного монополя непрерывно происходит изменение магнитного поля от монопольного (слева) одного знака через дипольное (посредине) к другому монопольному (справа), но другого знака. На фото 8 средняя позиция демонстрирует мгновенное состояние симметричного диполя (розовый двухполюсный тороид) при положении 1/8 первичного моноля от начала фазового объёма, а вторичного монополя на соответствующем расстоянии в 3/8 длины волны.

Во всех других положениях поле между монополями будет асимметричным диполем. А в момент подхода первичного монополя к четверти длины волны внешнее магнитное поле будет целиком определятся полем полностью заряженного противоположного монополя.